飞利浦 半导体 产品 数据
ne5517/ne5517a/
AU5517
双 运算的 跨导 放大器
2002 dec 06
9
电路 描述
这 电路 图式 图解 的 一个-half 的 这 au5517/ne5517, 一个
双 运算的 跨导 放大器 和 linearizing 二极管
和 阻抗 缓存区, 是 显示 在 图示 8.
1. 跨导 放大器
这 晶体管 一双, q
4
和 q
5
, 形式 一个 跨导 平台. 这
比率 的 它们的 集电级 电流 (i
4
和 i
5
, 各自) 是 定义 用
这 差别的 输入 电压, v
在
, 这个 是 显示 在 等式 1.
V
在
KT
q
在
I
5
I
4
(1)
在哪里 v
在
是 这 区别 的 这 二 输入 电压
KT
≅
26 mv 在 房间 温度 (300
°
k).
晶体管 q
1
, q
2
和 二极管 d
1
表格 一个 电流 mirror 这个 focuses
这 总 的 电流 i
4
和 i
5
至 是 equal 至 放大器 偏差 电流 i
B
:
I
4
+ i
5
= i
B
(2)
如果 v
在
是 小, 这 比率 的 i
5
和 i
4
将 approach 统一体 和 这 taylor
序列 的 在 函数 能 是 近似 作
KT
q
在
I
5
I
4
KT
q
I
5
I
4
I
4
(3)
和 i
4
≅
I
5
≅
I
B
KT
q
在
I
5
I
4
KT
q
I
5
I
4
1
2I
B
2KT
q
I
5
I
4
I
B
V
在
(4)
I
5
I
4
V
在
I
B
q
2KT
这 remaining 晶体管 (q
6
至 q
11
) 和 二极管 (d
4
至 d
6
) 表格
三 电流 mirrors 那 生产 一个 输出 电流 equal 至 i
5
minus i
4
. 因此:
V
在
I
B
q
2KT
I
O
(5)
这 期
I
B
q
2KT
是 然后 这 跨导 的 这 放大器 和 是
均衡的 至 i
B
.
2. linearizing 二极管
为 v
在
更好 比 一个 few millivolts, 等式 3 变为 invalid 和
这 跨导 增加 非-成直线地. 图示 9 显示 如何
这 内部的 二极管 能 linearize 这 转移 函数 的 这
运算的 放大器. 假设 d
2
和 d
3
是 片面的 和 电流
来源 和 这 输入 信号 电流 是 i
S
. 自从
I
4
+ i
5
= i
B
和 i
5
– i
4
= i
0
, 那 是:
I
4
= (i
B
– i
0
), i
5
= (i
B
+ i
0
)
为 这 二极管 和 这 输入 晶体管 那 有 完全同样的
geometries 和 是 主题 至 类似的 电压 和 温度,
这 下列的 等式 是 真实:
T
q
在
I
D
2
I
S
I
D
2
I
S
KT
q
在
1
2(i
B
I
O
)
1
2(i
B
I
O
)
(6)
I
O
I
S
2
I
B
I
D
为 |I
S
|
I
D
2
这 仅有的 限制 是 那 这 信号 电流 应当 不 超过 i
D
.
3. 阻抗 缓存区
这 upper 限制 的 跨导 是 定义 用 这 最大
值 的 i
B
(2 毫安). 这 最低 值 的 i
B
为 这个 这 放大器 将
函数 因此 确定 这 整体的 动态 范围. 在 低
值 的 i
B
, 一个 缓存区 和 非常 低 输入 偏差 电流 是 desired. 一个
darlington 放大器 和 常量-电流 源 (q
14
, q
15
, q
16
, d
7
,
D
8
, 和 r
1
) suits 这 需要.
产品
电压-控制 放大器
在 图示 10, 这 电压 分隔物 r
2
, r
3
divides 这 输入-电压 在
小 值 (mv 范围) 所以 这 放大器 运作 在 一个 直线的
manner.
它 是:
I
输出
V
在
R
3
R
2
R
3
gm;
V
输出
I
输出
R
L
;
一个
V
输出
V
在
R
3
R
2
R
3
gM
R
L
(3) g
M
= 19.2 i
ABC
(g
M
在
µ
mhos 为 i
ABC
在 毫安)
自从 g
M
是 直接地 均衡的 至 i
ABC
, 这 放大器 是
控制 用 这 电压 v
C
在 一个 简单的 方法.
当 v
C
是 带去 相关的 至 –v
CC
这 下列的 formula 是 有效的:
I
ABC
(v
C
1.2v)
R
1
这 1.2 v 是 这 电压 横过 二 根基-发射级 baths 在 这 电流
mirrors. 这个 电路 是 这 根基 为 许多 产品 的 这
au5517/ne5517.
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